一、压缩真空态的激发态在介观RLC电路中的应用（论文文献综述）
种诗尧[1]（2021）在《多光子Jaynes-Cummings模型中的量子崩塌-复苏与能级-路径纠缠效应》文中提出光与物质的相互作用是物理学中十分重要的一大主题。Jaynes-Cummings模型是描述光与物质相互作用的最重要的模型之一,它描述了单模量子化电磁场与二能级原子的相互作用,在旋转波近似下精确可解,是量子光学中最简单但又能给出非平凡结果的模型,具有许多半经典模型所不能预言的性质,例如量子真空Rabi振荡、原子布居反转的量子崩塌与复苏效应等等。量子崩塌与复苏效应是Jaynes-Cummings模型中具有代表性的性质,与半经典模型只能预言布居反转的崩塌不同,复苏效应直接体现了参与相互作用的光场的量子性。在第三章中,我们研究Jaynes-Cummings模型的多光子跃迁情形,分析其与粒子物理中的超对称具有相似性的李代数结构,超对称是关于费米子与玻色子的对称性,我们由此定义了光与原子相互作用的玻色型和费米型量子态。当哈密顿量中的频率失谐为零时,这两种量子态拥有相同的能量本征值,此时,多光子Jaynes-Cummings模型的哈密顿量在超对称变换下保持不变。虽然粒子物理的超对称迄今为止并没有被发现,但超对称作为一个理论框架,作为一种优雅的数学结构,在量子光学领域,它存在的踪迹也能呈现。在第四章中,我们利用几率幅和缀饰态两种方法求解了多光子Jaynes-Cummings模型,研究了在不同光场量子态驱动下的原子布居数反转随时间的演化特性。分析了在不同情形下,原子布居反转出现或者不出现量子崩塌与复苏效应的原因。我们还发现,在满足特定条件的情形下,量子崩塌与复苏效应可以长时间存在。我们分析了三种不同条件情形之下,量子崩塌与复苏效应长时间存在的原因。简述了多光子量子崩塌与复苏效应在量子计算与量子信息领域潜在的应用价值。在第五章中,我们将多光子Jaynes-Cummings模型拓展到原子运动情形,运动原子与光场相互作用会诱导产生一个等效的非阿贝尔规范矢量势,在这一等效规范矢量势的作用下,原子内部能级与整体质心的运动轨迹纠缠在了一起,原本只在时域出现的量子崩塌与复苏效应可以在原子运动轨迹的空间域上出现。此外,我们还从最小作用量原理出发,推导出了一般电磁场的能量-动量张量及自旋流密度张量的表达式,计算了金属与介质界面、Partity-time对称界面、磁共振介质界面上表面等离极化激元的自旋流密度,并阐述其潜在的纳米力学效应。随着量子光学与冷原子物理实验技术的不断发展,前人预言的各种量子光学效应大多在实验上得到了验证。因此研究人员需要提出一些更精细的效应,本文所研究的多光子及长时间量子崩塌与复苏效应以及在诱导出的等效非阿贝尔作用势下,原子的能级-路径纠缠效应正是这样的量子光学精细效应。我们之所以提出和研究这些精细效应,一方面是可以提供对理论原理和实验手段之间的彼此检验,另一方面为设计光量子器件提供新的原理机制。
侯汉强[2]（2015）在《介观电路量子化及量子效应》文中研究表明本论文主要对基本的介观电路系统以及包含有超导约瑟夫森结在内的介观电路系统的量子化及量子效应进行了研究。探寻基本介观电路系统及由电感或电容等电路基本元件耦合而成的电路体系的量子化方案,寻找体系物理量量子涨落的影响因素,进而对电路系统进行指导,来降低噪声及能耗,提高电路效能。主要内容如下所述:1.研究了介观无源LC电路体系的量子化与量子涨落。选取磁通量为广义坐标,借助于电路系统的拉格朗日函数,并利用狄拉克的正则量子化方法,给出了体系的哈密顿算符,求解体系在粒子数态下的量子涨落,并进行了分析。2.研究了介观时变源作用下的LC电路体系的量子化与量子涨落。选取磁通量为广义坐标,借助于电路系统的拉格朗日函数,并利用狄拉克的正则量子化方法,给出了体系的哈密顿算符,对体系的初态进行假设,并求解了体系在相干态下的量子涨落,并进行了分析。3.研究了介观无源电容耦合LC电路的量子化及量子涨落。利用狄拉克的正则量子化方法,给出了体系的哈密顿算符,并利用一幺正变换算符将其对角化进而求解其物理量的量子涨落并进行了分析。4.给出了含源介观电容耦合LC电路的能级跃迁的选择定则。利用狄拉克的正则量子化方法,给出了体系的哈密顿算符,然后利用不变本征算符方法计算了体系在外场作用下的能级跃迁的选择定则。5.研究了介观无源电感耦合LC电路的量子化及量子涨落。利用狄拉克的正则量子化方法,给出了体系的哈密顿算符,考虑到两侧LC回路的能量较低,从而使用双态近似,以两粒子数态的直积态为基矢,给出哈密顿的矩阵形式,进而求解其本征值与本征态,然后给出各个状态对应的量子涨落。6.给出了J-C模型在包含约瑟夫森结介观电路中的应用。求解了含约瑟夫森节的介观电路模型的哈密顿量,量子化后作双态近似,结合J-C模型将体系哈密顿展开为矩阵形式,最后给出了哈密顿的能级形式和本征矢。并且研究了体系在共振情况下相互作用对无耦合时能级简并的影响。
孔令杰[3]（2015）在《有源介观二阶RLC串并联电路的量子效应》文中提出借鉴阻尼谐振子正则量子化方法,实现了对有源介观二阶RLC串并联电路的量子化,在此基础上研究了真空态下电路中电荷和自感磁通链、电压和电流的量子涨落.结果表明,对于有源介观二阶RLC串并联电路,其在真空态下电荷和自感磁通链、电压和电流都存在着各自的量子涨落,且量子涨落及量子涨落积的大小皆与电路中的器件参数有关,并随时间按指数规律衰减.
杨瑞林[4]（2013）在《含时各向异性耦合谐振子波函数研究》文中研究说明含时谐振子是一个非常重要的物理模型，它可以描述很多物理系统，在很多领域都有非常重要的意义，例如离子在Paul阱中的运动，原子和分子在固体表面的吸附以及量子场论，量子光学，介观物理，生物物理等领域的重要物理模型。鉴于其在各领域的重要性，人们对含时谐振子做了大量的讨论，对于含时谐振子的研究主要有Lewis-Riesenfeld不变量理论，幺正变换法，试验函数法，费曼路径积分法、相干态方法等。对于质量和频率随时间变化的含时各向异性耦合谐振子，由于其非常复杂，得到其解析解是非常困难的，人们通常是借助于计算机进行数值求解，而对该系统的解析解的研究还是非常少，因此对于含时各向异性耦合谐振子一般解的研究就具有非常重要意义。本文主要是通过Lewis-Riesenfeld不变量方法求解含时各向异性耦合谐振子系统，并得到其一般化的形式上的精确波函数。该波函数中含有一些参数，这些参数可以在含时谐振子质量和频率随时间变化的具体形式确定后，通过求解一系列微分方程得到，这样我们就得到了一般情况下含时耦合谐振子在形式上的精确波函数，由得到的一般化的精确波函数构造高斯波包解并求解关于坐标和动量的量子涨落。
曲建涛[5]（2012）在《用广义线性量子变换理论研究介观有源RLC电路的量子特性》文中认为目前，集成电路电子元件已经接近原子量级、进入介观尺度，需要考虑电路与器件中的量子力学效应。自Louisell通过与经典谐振子的量子化方法对比而完成介观LC电路的量子化[1]起，人们用量子力学方法研究了不同情况下的介观电路的量子效应并取得了大量进展[2-34]，但离建立介观电路的普遍理论还有一定距离。本文将利用广义线性量子变换理论对有源介观电路进行研究，该方法具有简单方便和普遍适用的特点。本文研究了有源介观RLC电路和交变电源作用下的介观电感耦合电路两个具体的介观电路系统；对前者，类比彭桓武的方法[35]通过正则化变换将系统量子化，求解得到电流与元件两端电压的期望值与量子涨落，讨论了电阻作用导致量子噪声趋近于零的特性；对后者，利用广义线性量子变换理论将系统去耦合，进而计算了电荷与电流的期望值和量子涨落。广义线性量子变换理论可应用于耗散电路和耦合电路且对电源与初始态无要求，有希望扩展到一般有源介观RLC电路而成为普遍适用的理论，值得人们深入研究。所得理论结果对介观电路系统的应用提供了一定的参考价值，对于设计微小电路、压低量子噪声影响具有一定的现实指导意义。
易施光,滕维中,杨庆怡[6]（2011）在《双耗散介观LC并联电路的量子化及量子效应》文中认为针对LC电路的实际情况提出了双耗散介观LC并联电路模型,并利用经典电路的基尔霍夫定律和阻尼谐振子的量子化方法对电路进行量子化。在电路模型量子化的基础上进一步讨论了双耗散LC介观并联电路在真空态下电感支路和电容支路中电流和电压的量子涨落,并分析耗散电阻RC和RL对两个支路中的量子涨落的影响。结果表明,两个支路的电流和电压的量子涨落不仅与LC电路的元件参数有关,而且受到耗散电阻的影响,它们都随时间按相同的指数规律衰减,但其系数在电流涨落中相同,在电压涨落中不同。当两个支路的耗散电阻相同时,即RC=RL,两个支路的电流涨落和电压涨落都相同。
徐学翔[7]（2011）在《非高斯量子态及其非经典性质的研究》文中认为在量子光学和量子信息学中,光场的非经典性质一直以来都是一个备受关注的研究课题。一般地,光场非经典性质通过一些具体的量子统计特点体现出来的,如反聚束、亚泊松光子统计、光场的压缩特性及Wigner函数的部分负分布等等。其中,由于Wigner函数具有准概率分布函数的性质而不是严格的概率分布函数,故可正可负。对于准经典态（如典型的相干态）,其Wigner函数值总是非负,而Wigner函数取负值则是量子态具有非经典特征。为了寻找新的具有非经典性质的量子态,已有不少作者提出了产生各种非经典态的方案。最常见的一种方法就是利用量子力学中的态叠加原理,例如利用Fock态、相干态、压缩态、平移数态等量子态的叠加态。另一种方法就是将一个算符作用在一个参考态上,比如说,通常的压缩态可以通过压缩算符作用在相干态上产生。近年来,对某态通过光子增加或光子扣除也可以诱导出具有非经典性质的态（如光子增加相干态）。实际上,上述所涉及到的态大多数不是高斯量子态。所谓高斯量子态,是指其相空间Wigner分布函数具有高斯形式的量子态。但是,随着实验技术的发展,实验和理论物理学家也在尝试利用非高斯态作为信息源。发现它们在量子计算机中的应用,同时可以改善隐形传输、克隆和存储等。因此,非高斯量子态的研究引起了人们的注意。本文主要针对若干高斯量子态进行一些非高斯性操作,产生一些新的非高斯量子态,并展现出其非经典特征。其主要内容包括:一、简要介绍一些量子光学的理论基础。简要回顾范洪义教授提出的有序算符内的积分技术（IWOP技术）的基本理论,并用该技术从新的角度导出常用的量子力学表象。特别给出了用IWOP技术和技巧方便地求出量子态的相空间分布函数,如Wigner函数、Husimi函数和Tomogram函数等。介绍了两个新的光子计数公式。另外还列举了描述量子态非经典属性的其它表征方法。二、采用一种新的途径推导出几种复杂系统所对应的广义热真空态,即部分求迹再结合IWOP技术。于是对于复杂系统中,力学量的系综平均的计算也就转为求纯态下广义热真空态的期望值,这不但给计算带来了很大的方便,而且丰富了热场动力学理论。这里,利用所求出的复杂系统相应的热真空态很方便求解出该系统的内能及其分布。三、研究了对热场进行非高斯操作所诱导出几种非高斯态及其相关的一些非经典性质,包括光子增加或扣除热态、光子调制热态。在求出这些非高斯态的归一化系数之后,采用IWOP技术和Weyl编序在相似变换下的不变性求出光子增加或扣除热态的Wigner函数解析表达式。重点讨论了光子增加热态在热环境下的退相干的统计性质,如光子数分布与Wigner函数的时间演化,发现了Wigner函数的负部随时间的增加逐渐消失,并在介观RLC电路量子化方案中分析这些非高斯态的涨落问题。其次,我们还研究了光子调制热态,它是通过产生和湮灭算符的线性组合算符连续作用在热态上产生的,并讨论了该量子态的性质,如保真情况、准几率分布函数、光子计数分布以及Tomogram函数。四、研究了由单模压缩态衍生出的非高斯量子态及其非经典性质。首先介绍了相干态表象下的压缩算符及其对应的广义压缩粒子数态,分析了其非经典性质,讨论该量子态在耗散通道中的退相干问题,得到了Wigner分布函数演化的解析表达式,清楚地了解有关参数对Wigner分布函数的影响。其次讨论光子先增后减压缩真空态,实际上它是两种压缩粒子态的叠加,并利用Hilbert-Schmidt距离来度量其非高斯性,给出了腔QED的产生方案。最后研究光子增加和扣除压缩真空态,得到其归一化系数与Wigner函数解析式,并分别与压缩猫态（叠加相干态）的保真度的进行比较,结果发现任意光子扣除（或增加）压缩真空态都可以产生一个高保真度的压缩猫态。五、研究了由双模压缩态衍生出的非高斯量子态及其非经典性质。首先讨论了单-双模连续压缩算符及其压缩态,并研究了该态的压缩效应,关联函数、反聚束效应以及粒子数分布等统计属性。特别是,利用算符的Weyl编序下相似不变性质,解析地导出了连-续单双模压缩真空态的Wigner函数表达式。重点是将光子扣除单模压缩真空态的情况推广到光子扣除双模压缩真空态（一个非高斯态）,并通过IWOP技术讨论光子扣除双模压缩态的非经典性质。结果表明,其归一化系数是一个关于压缩参数的Jacobi多项式,其Wigner函数与双变量厄密多项式有关。六、讨论了光子扣除（增加）压缩热态及其非经典性质。对于任意数目光子扣除压缩热态,导出了归一化系数的解析表达式——一个关于压缩参数以及热态平均光子数的Legendre多项式;也导出它们的几个准概率分布函数的解析表达式。解析导出了压缩热态与光子扣除压缩热态间的保真度,发现该保真度随光子扣除数和压缩参数的增加而单调减少。最后还讨论了它们的退相干问题。
康金平,蔡绍洪,张玉强[8]（2011）在《介观电路系统的量子化及其量子涨落分析》文中进行了进一步梳理基于介观电路具有量子效应的特点,从介观电路系统的量子化方法和量子涨落的影响因素两方面进行了分析,指出现有理论和方法的成功与不足,以期为对该体系的深入研究提供参考。
王帅,徐兴磊[9]（2008）在《Wehrl熵表征介观RLC电路量子效应的研究》文中进行了进一步梳理首先利用信息测量理论中的Wehrl熵,给出热场中谐振子系统的Wehrl熵,然后将介观RLC电路等效成热谐振子,研究介观RLC电路在热真空态下量子效应和Wehrl熵之间的关系.结果表明,Wehrl熵不仅和谐振子的本征频率有关,而且与热场温度有关;并且电路中的电荷和自感磁通量的量子涨落及相应不确定关系随着Wehrl熵增加而增加,从而Wehrl熵可以表征介观RLC电路中的量子涨落及相应不确定关系,是介观电路量子效应的最好度量.
徐兴磊,贾建运[10]（2008）在《热激发态下介观互感电容耦合双谐振电路的量子涨落》文中研究表明对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理,将其量子化.通过线性变换,将体系的哈密顿量对角化.给出了体系的本征能谱,利用热场动力学（TFD）的方法,研究了热激发态、热压缩真空态、热真空态及真空态下回路中电荷和电流的量子涨落。结果表明:电荷电流的量子涨落不仅和电路自身的参数、彼此的耦合程度有关,而且还和激发量子数、压缩度、压缩角及环境温度有关,并且随温度的升高而增大。
二、压缩真空态的激发态在介观RLC电路中的应用（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、压缩真空态的激发态在介观RLC电路中的应用（论文提纲范文）
（1）多光子Jaynes-Cummings模型中的量子崩塌-复苏与能级-路径纠缠效应（论文提纲范文）
| 致谢 |
| 摘要 |
| Abstract |
| 1.绪论 |
| 1.1 有关Jaynes-Cummings模型的理论研究进展 |
| 1.2 实现Jaynes-Cummings模型的实验系统 |
| 1.2.1 腔量子电动力学系统 |
| 1.2.2 超导电路量子电动力学系统 |
| 1.2.3 囚禁离子系统 |
| 1.3 本论文的主要内容和创新点 |
| 2.电磁场与物质的相互作用的基本理论 |
| 2.1 电磁场与原子相互作用的半经典理论 |
| 2.2 电磁场与原子相互作用的全量子理论 |
| 2.2.1 单模电磁场与二能级原子相互作用的全量子模型 |
| 2.2.2 相干态驱动下的量子崩塌与复苏效应 |
| 2.3 本章小结 |
| 3.多光子Jaynes-Cummings模型及其超对称性 |
| 3.1 超对称概述 |
| 3.2 多光子Jaynes-Cummings模型的引入及其超对称性 |
| 3.3 多光子Jaynes-Cummings模型的物理实现 |
| 3.4 本章小结 |
| 4.多光子Jaynes-Cummings模型中的量子崩塌与复苏效应 |
| 4.1 多光子Jaynes-Cummings模型的求解 |
| 4.1.1 几率幅方法 |
| 4.1.2 缀饰态方法 |
| 4.2 相干态驱动下多光子Jaynes-Cummings模型的时间演化特性 |
| 4.3 双光子Jaynes-Cummings模型中的长时间量子崩塌-复苏效应 |
| 4.4 少光子数相干态驱动的失谐情形下的量子崩塌-复苏效应 |
| 4.5 亚泊松分布光场驱动的长时间量子崩塌-复苏效应 |
| 4.6 压缩态驱动下多光子Jaynes-Cummings模型的时间演化特性 |
| 4.7 Q函数的量子崩塌与复苏效应 |
| 4.8 本章小结 |
| 5.多光子跃迁诱导的超对称等效规范势与能级-路径纠缠效应 |
| 5.1 超对称规范势的引入 |
| 5.2 多光子跃迁过程中的原子能级与路径纠缠效应 |
| 5.3 含时多光子Jaynes-Cummings模型中的几何相位 |
| 5.4 本章小结 |
| 6.总结与展望 |
| 7.附录:表面光场与原子的相互作用 |
| 7.1 金属-介质界面上表面等离激元的自旋流密度及纳米力学效应 |
| 7.1.1 金属-介质界面上的表面等离极化激元 |
| 7.1.2 电磁场的自旋流密度 |
| 7.1.3 表面等离极化激元的电磁自旋流密度 |
| 7.1.4 基于表面等离极化激元自旋密度的纳米力学效应 |
| 7.2 Partity-time对称界面上表面等离极化激元的自旋流密度 |
| 7.2.1 Partity-time对称界面上SPPs自旋流密度的平均值 |
| 7.2.2 Partity-time对称界面上SPPs自旋流密度的瞬时值 |
| 7.3 磁共振介质界面上TE模SPPs的自旋流密度 |
| 7.4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 作者简介 |
（2）介观电路量子化及量子效应（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 国内外的研究现状和发展趋势 |
| 1.3 本文的主要工作 |
| 第二章 相关预备知识 |
| 2.1 量子化方法 |
| 2.2 约瑟夫森结的概念 |
| 2.3 不变本征算符法 |
| 第三章 无耦合介观电路体系量子化 |
| 3.1 介观无源LC电路的量子化与量子涨落 |
| 3.2 介观含源LC电路量子化及其量子涨落 |
| 第四章 耦合介观电路体系量子化 |
| 4.1 介观电容耦合LC电路量子化及量子涨落 |
| 4.2 能级跃迁的选择定则 |
| 4.3 介观电感耦合LC电路量子化及量子涨落 |
| 4.4 J-C模型在约瑟夫森结介观电路中的应用 |
| 第五章 总结 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读硕士学位期间发表的学术论文 |
| 附件 |
（3）有源介观二阶RLC串并联电路的量子效应（论文提纲范文）
| 1 有源介观二阶 RLC串并联电路的量子化 |
| 2 有源介观二阶 RLC串并联电路在真空态下的量子涨落 |
| 2.1 电路中电荷和自感磁通链在真空态|0〉下的量子涨落 |
| 2.2 电路中电容电压和电流在真空态|0〉下的量子涨落 |
| 2.3 电路中电感电压和电流在真空态|0〉下的量子涨落 |
| 2.4 电路中电阻电压和电流在真空态|0〉下的量子涨落 |
| 3 结 论 |
（4）含时各向异性耦合谐振子波函数研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 目录 |
| 第一章 文献综述 |
| 1.1 谐振子应用简介 |
| 1.2 介观 RLC 电路的量子化处理简介 |
| 1.2.1 RLC 单回路系统 |
| 1.2.2 RLC 双回路耦合系统 |
| 1.3 Lewis-Riesenfeld 不变量理论简介 |
| 1.4 本文所做的研究工作 |
| 第二章 线性不变量求解含时各向异性耦合谐振子波函数 |
| 2.1 各向异性含时耦合振子物理模型 |
| 2.2 不变量法求解各向异性耦合谐振子波函数 |
| 2.3 高斯波包叠加系数系统波函数 |
| 2.4 坐标与动量的量子涨落 |
| 2.5 无耦合情况 |
| 2.6 质量与频率相等情况 |
| 2.7 质量与频率按指数规律变化情况 |
| 第三章 二次不变量求解各向异性含时耦合谐振子波函数 |
| 3.1 二次型不变量 |
| 3.2 二次型不变量本征态以及体系波函数求解 |
| 3.3 含时各向异性耦合谐振子系统坐标与动量的量子涨落 |
| 第四章 结论与展望 |
| 附录 |
| 参考文献 |
| 发表论文和参加科研情况说明 |
| 致谢 |
（5）用广义线性量子变换理论研究介观有源RLC电路的量子特性（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 目录 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 课题背景 |
| 1.2 国内外研究现状 |
| 1.3 本文的结构 |
| 第二章 广义线性量子变换理论简介 |
| 2.1 广义线性量子变换理论的基本假设 |
| 2.1.1 广义线性量子变换理论的唯一前提 |
| 2.1.2 辛条件的等价表示 |
| 2.2 演化算符 U 为幺正变换的条件 |
| 2.3 线性变换算符的表达式 |
| 2.3.1 普通指数形式的表达式 |
| 2.3.2 正规乘积与反正规乘积形式的表达式 |
| 2.3.3 相空间的矩阵元 |
| 2.4 广义线性量子变换算符 U 的性质 |
| 2.4.1 演化算子 U 表达式的唯一性 |
| 2.4.2 广义线性量子变换的乘法性质 |
| 第三章 利用广义线性量子变换理论求解介观电路问题的应用 |
| 3.1 演化算符 |
| 3.2. 有源介观 RLC 电路的精确解及其量子噪声趋近于零的特性 |
| 3.2.1 有源介观 RLC 电路的演化算符 |
| 3.2.2 有源介观 RLC 电路的电流与电压的期望值 |
| 3.2.3 有源介观 RLC 电路的电流与电压的量子涨落 |
| R~2/4L'>3.2.3.1 欠阻尼情况1/C>R~2/4L |
| R~2/4L'>3.2.3.2 临界阻尼情况1/C>R~2/4L |
| R~2/4L'>3.2.3.3 过阻尼情况1/C>R~2/4L |
| 3.2.3.4 无电容情况 |
| 3.2.3.5 无电阻情况 |
| 3.2.4 结果分析 |
| 3.3 交变电源作用下介观电感耦合电路 |
| 3.3.1 交变电源作用下介观电感耦合电路的演化算符 |
| 3.3.2 交变电源作用下介观电感耦合电路的电荷与电流的期望值 |
| 3.3.3 交变电源作用下介观电感耦合电路的电荷与电流的量子涨落 |
| 3.3.4 结果分析 |
| 第四章 总结与展望 |
| 4.1 总结 |
| 4.2 展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读硕士学位期间取得的科研成果 |
（6）双耗散介观LC并联电路的量子化及量子效应（论文提纲范文）
| 1 双耗散支路的介观LC并联电路的量子化 |
| 2 双耗散支路的介观LC并联电路中电流和电压的真空量子涨落 |
| 2.1 电感支路 |
| 2.2 电容支路 |
| 3 结 语 |
（7）非高斯量子态及其非经典性质的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 量子光学理论基础 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 有序算符内的积分技术 |
| 1.3 量子力学的基本表象完备性的正规乘积内高斯积分形式 |
| 1.4 相空间分布函数 |
| 1.4.1 用IWOP技术引入Wigner函数 |
| 1.4.2 描述Husimi函数的相应算符 |
| 1.4.3 描述Tomogram函数的新表象 |
| 1.5 光子计数分布公式 |
| 1.6 量子态非经典性的其它表征 |
| 第二章 广义热真空态 |
| 2.1 热场动力学的理论基础 |
| 2.1.1 热场简介 |
| 2.1.2 求广义热真空态的部分求迹方法 |
| 2.2 用IWOP技术导出的热真空态|0(β) |
| 2.3 简并参量放大器的广义热真空态|φ(β) |
| 2.3.1 用IWOP技术导出|φ(β) |
| 2.3.2 用|φ(β) 导出系统的内能分布 |
| 2.3.3 |φ(β) 的Wigner函数 |
| 2.3.4 |φ(β) 应用于研究RLC介观电路的性质 |
| 2.4 非简并参量放大器的广义双模热真空态|? (β) |
| 2.4.1 用IWOP技术导出|? (β) |
| 2.4.2 用|? (β) 导出参量放大器的内能分布 |
| 第三章 热态光场诱导出的非高斯态 |
| 3.1 光子增加、扣除热态(热真空态) |
| 3.1.1 光子增加热态的统计性质 |
| 3.1.1.1 亚泊松统计 |
| 3.1.1.2 光子数分布 |
| 3.1.1.3 Wigner函数 |
| 3.1.2 光子增加热态在热环境下的退相干 |
| 3.1.2.1 光子数分布的时间演化 |
| 3.1.2.2 Wigner函数的时间演化 |
| 3.1.3 光子增加、扣除热态对RLC介观电路量子涨落的影响 |
| 3.2 光子调制热态 |
| 3.2.1 算符μa + νa? m的正规乘积形式 |
| 3.2.2 定义与归一化 |
| 3.2.3 与原始热态之间的保真情况 |
| 3.2.4 准几率分布函数 |
| 3.2.4.1 P函数 |
| 3.2.4.2 Q函数 |
| 3.2.4.3 Wigner函数 |
| 3.2.5 准几率分布函数的相关应用 |
| 3.2.5.1 光子计数分布 |
| 3.2.5.2 Tomogram函数 |
| 第四章 单模压缩态诱导出的非高斯态 |
| 4.1 单模压缩算符与压缩真空态 |
| 4.2 广义压缩粒子数态 |
| 4.2.1 定义 |
| 4.2.2 非经典性质 |
| 4.2.2.1 压缩效应 |
| 4.2.2.2 Mandel-Q参数 |
| 4.2.2.3 Wigner函数 |
| 4.2.3 耗散通道中的Wigner函数 |
| 4.3 光子先增后减压缩真空态 |
| 4.3.1 Wigner函数 |
| 4.3.2 非高斯性的度量 |
| 4.3.3 产生方案 |
| 4.4 光子增加和扣除压缩真空态的非经典性比较 |
| 4.4.1 光子增加压缩真空态归一化与Wigner函数 |
| 4.4.2 光子扣除压缩真空态归一化与Wigner函数 |
| 4.4.3 非经典性的比较 |
| 4.4.4 压缩猫态与光子扣除(增加)压缩真空态的保真度研究 |
| 4.4.4.1 m-PSSV与SSCS的保真度 |
| 4.4.4.2 n-PASV与SSCS的保真度 |
| 第五章 双模压缩态诱导出的非高斯态 |
| 5.1 双模压缩算符与压缩真空态 |
| 5.2 单-双模连续压缩算符与压缩态 |
| 5.2.1 压缩效应 |
| 5.2.2 关联函数与反聚束效应 |
| 5.2.3 粒子数分布 |
| 5.2.4 Wigner函数 |
| 5.3 双模光子扣除压缩真空态 |
| 5.3.1 定义与归一化系数 |
| 5.3.2 非经典特性 |
| 5.3.2.1 压缩属性 |
| 5.3.2.2 光子数分布 |
| 5.3.2.3 反聚束性 |
| 5.3.3 Wigner函数 |
| 第六章 压缩热态及其衍生的非高斯态 |
| 6.1 压缩热态的基本属性 |
| 6.2 光子扣除压缩热态 |
| 6.2.1 非经典特性 |
| 6.2.1.1 Mandel Q-参数 |
| 6.2.1.2 光子数分布 |
| 6.2.2 准几率分布函数 |
| 6.2.2.1 P函数 |
| 6.2.2.2 Q函数 |
| 6.2.2.3 Wigner函数 |
| 6.2.3 非高斯性测量 |
| 6.3 光子增加压缩热态 |
| 6.3.1 光子数分布 |
| 6.3.2 Wigner函数 |
| 6.3.3 在光子损失通道中的Wigner函数演化 |
| 第七章 结论 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 个人简历、在学期间的研究成果及发表的论文 |
（9）Wehrl熵表征介观RLC电路量子效应的研究（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| 1 热场中谐振子系统的Wehrl熵 |
| 2 Wehrl熵表征介观RLC电路量子效应 |
| 3 结论 |
四、压缩真空态的激发态在介观RLC电路中的应用（论文参考文献）
- [1]多光子Jaynes-Cummings模型中的量子崩塌-复苏与能级-路径纠缠效应[D]. 种诗尧. 浙江大学, 2021(01)
- [2]介观电路量子化及量子效应[D]. 侯汉强. 聊城大学, 2015(02)
- [3]有源介观二阶RLC串并联电路的量子效应[J]. 孔令杰. 河北师范大学学报(自然科学版), 2015(02)
- [4]含时各向异性耦合谐振子波函数研究[D]. 杨瑞林. 天津大学, 2013(01)
- [5]用广义线性量子变换理论研究介观有源RLC电路的量子特性[D]. 曲建涛. 鲁东大学, 2012(10)
- [6]双耗散介观LC并联电路的量子化及量子效应[J]. 易施光,滕维中,杨庆怡. 广西大学学报(自然科学版), 2011(02)
- [7]非高斯量子态及其非经典性质的研究[D]. 徐学翔. 上海交通大学, 2011(12)
- [8]介观电路系统的量子化及其量子涨落分析[J]. 康金平,蔡绍洪,张玉强. 江南大学学报(自然科学版), 2011(01)
- [9]Wehrl熵表征介观RLC电路量子效应的研究[J]. 王帅,徐兴磊. 郑州大学学报(理学版), 2008(04)
- [10]热激发态下介观互感电容耦合双谐振电路的量子涨落[J]. 徐兴磊,贾建运. 菏泽学院学报, 2008(05)